Clever Geek Handbook
📜 ⬆️ ⬇️

Atmospheric nuclear explosion

High-altitude air blast Questa ( Operation Dominic )

Atmospheric nuclear explosion - a nuclear explosion that occurs in fairly dense air (below 100 km), where a shock wave is formed , but high enough so that the flash does not touch the ground.

Classification

The given height (depth) of the charge in meters per ton of TNT equivalent in cubic root (in brackets is an example for an explosion with a capacity of 1 megaton) [lit 1] (P. 146, 232, 247, 457, 454, 458, 522, 652, 751) , [lit 2] (S. 26) :

high altitude
more than 10-15 km, but more often it is considered at heights of 40-100 km, when the shock wave is almost not formed
high air
over 10 m / t 1/3 when the shape of the flash is close to spherical (over 1 km )
low air
from 3.5 to 10 m / t 1/3 - the fire sphere during the growth could touch the ground, but instead it is thrown up and takes on a truncated shape by a shock wave reflected from the surface (from 350 to 1000 m )

Features of the manifestation of an atmospheric explosion depending on altitude

Altitude Blast

The high-altitude explosion in its manifestations occupies an intermediate position between the air and space. As in an air explosion, a shock wave is formed, but so insignificant that it cannot serve as a damaging factor for ground objects. At an altitude of 60-80 km, no more than 5% of the energy goes to it. As in space, a light flash is fleeting, but it is much brighter and more dangerous, up to 60-70% of the explosion energy is spent on light radiation. An electromagnetic pulse of parameters dangerous for radio engineering during a high-altitude explosion can spread over hundreds of kilometers [lit 3] (p. 157), [lit 2] (p. 23, 54) .

X-ray radiation of nuclear detonation at the height of the mesosphere covers a large volume of rarefied air with a diameter of up to several kilometers. Heated to ~ 10 thousand K, in a fraction of a second second, the air emits about half of the thermal energy through a transparent low-density shock wave, on the earth it looks like a huge flash of light in the sky, causing burns to the retina and cornea of ​​those who looked towards the explosion and temporary blinding of the remaining victims but not causing skin burns and fires. Combining the large size of a luminous ball with the speed of light output, a powerful high-altitude explosion at night can dazzle living things in the entire line of sight, that is, in the whole region with a diameter of up to 1000 km and more

After an outbreak from distances up to thousands of kilometers, a rapidly growing, rising and gradually dying out fireball with a diameter of up to several tens of kilometers, surrounded by a faintly glowing red color shock wave, is observed. Also, at distances of several thousand kilometers, artificial dawns may appear in the night sky - an analogue of aurora - the glow of air at an altitude of 300-600 km under the influence of beta radiation from the explosion. [lit 4] (S. 55, 83, 87, 559) .

A shock wave in a low-density atmosphere propagates almost without loss and involves large volumes of air in motion. Because such a shock wave, although it does not have sufficient energy, it spreads over large distances and contributes to the introduction of mesospheric air into the ionosphere and the disruption of radio communications at short waves [lit 5] (p. 505) .

Air Blast

Fireball

An exploding charge surrounds dense air, its particles absorb and transform the energy of the explosion. In fact, we can see not a burst of charge, but the rapid expansion and glow of a spherical volume of air. The radius of propagation of x-ray radiation emerging from the charge in air is 0.2 m / t 1/3 (20 m for 1 Mt), after which air itself transfers thermal energy through radiation diffusion . The maximum radius of the heat wave is 0.6 m / t 1/3 or 60 m for 1 Mt [lit 1] (S. 196) . Further, the shock wave becomes the boundary of the ball.

In the initial phase of the glow inside the ball, the temperature is huge, but the temperature brightness observed outside is small and lies in the range of 10-17 thousand K [lit 6] (P. 473, 474), [lit 1] (p. 24) . This is due to the peculiarities of the transmission of light by heated ionized air. The Rosseland range of light (such a range of visibility in plasma) in air at sea level is at a temperature of 10 thousand ° C ~ 0.5 m, 20 thousand ° C 1 cm 100 thousand ° C 1 mm, 300 thousand ° C 1 cm , 1 mln. ° C 1 m, and 3 mln. - 10 m [lit. 7] (P. 172) . Visible light emits outside, just starting to heat up the layer of the ball with a temperature of the order of 10 thousand K, its thickness is small and the mileage of half a meter is enough for the light to escape. The next-coming layer of 20-100 thousand K absorbs both its own and internal radiation, thereby restraining and stretching its propagation in time.

The range of light still decreases with increasing density of the heated medium, and with decreasing density increases, approaching infinity in space. This effect is responsible for the unusual glow of the flash in two pulses, the long duration of the glow, and also for the formation of a shock wave. Without it, almost all the energy of the explosion would quickly go into space in the form of radiation, without having time to properly heat the air around the remains of the bomb and create a strong shock wave, which happens during a high-altitude explosion.

Usually a fireball of an atomic explosion above 1 kiloton shines in two passes, with the first pulse lasting a split second, and the rest of the time it takes the second pulse.

The first pulse (the first phase of the development of the luminous region) is due to the transient glow of the shock wave front. The first impulse is short and the diameter of the ball at this time is still small, because the output of light energy is small: only ~ 1-2% of the total radiation energy, mostly in the form of UV rays and the brightest light radiation, which can damage the eyes of a person who accidentally looked towards the explosion without the formation of skin burns [lit 4] (S. 49, 50, 313), [lit 8] (S. 26) . Visually, the first impulse is perceived as catching a glimpse and immediately fading outburst of unclear outlines, illuminating everything around with a sharp white-violet light. Growth rates and changes in brightness are too high for a person to notice and register with devices and special filming . This effect resembles a flash in speed, and in physical terms, it is closest to natural lightning and an artificial electric spark discharge , in which temperatures of several tens of thousands of degrees develop in the breakdown channel, a blue-white glow is emitted, air is ionized and a shock wave appears, distance perceived as thunder [lit 6] (S. 493-495) .

A flash photographed through a dimming filter during the first and with the transition to the second pulse can have bizarre shapes. This is especially pronounced with a small explosion power and a large mass of the outer shell of the charge. The curvature of a spherical shock wave occurs due to a raid from inside and collision with it of dense clumps of an evaporated bomb [lit 9] (P. 23) . In explosions of high power, this effect is not very pronounced, since the shock wave is initially carried far away and the clumps of the bomb barely keep up with it, the fiery region remains a ball.

  •  
  •  
  •  
  •  
  •  
  •  
  •  
  •  

If the charge was blown up on a lattice tower with braces, then along the cable braces there appears a cone-shaped light of vapors and a shock wave, rushing along the vaporized cable forward from the main front ( Rope stunts ).

If a powerful charge has a thin case on one side and a thick case on the other, then during the first impulse the shock wave swells spherically from the side of the thin case, and an uneven blister swells from the massive side (last photo). Subsequently, the difference is smoothed out.

The time of the onset of the maximum temperature of the first pulse depends on the charge power (q) and air density at the height of the explosion (ρ):

t 1max = 0.001 · q 1/3 · (ρ / ρ¸) , sec (q in Mt) [lit 9] (P. 44)

where: ρ¸ is the air density at sea level.

In addition to visible processes within the sphere, invisible, although not significant in terms of damaging factors, take place at this time. After leaving the reaction products and air from the center, a cavity with a reduced pressure is formed, surrounded by outer spherical sealed areas. This cavity sucks part of the bomb and air vapor back to the center, where they converge, condense, gaining pressure higher than at that time in the shock wave and then diverge again, creating a repeated compression wave of low intensity [lit 10] (P. 190) [ lit 1] (S. 152) . The process is similar to the pulsation of an underwater explosion bubble (see the article Underwater Nuclear Explosion )

Temperature minimum. After the temperature drops below 5000 K, the shock wave ceases to emit light and becomes transparent. The temperature of the ball drops to a certain minimum and then starts to rise again. This is due to the absorption of light by the ionized and saturated with nitrogen oxides layer of air in the shock wave. The depth of the minimum depends on the thickness of this layer and, accordingly, on the power of the explosion. At a power of 2 kt, the temperature minimum is 4800 K, at 20 kt 3600 K, with megaton explosions it approaches 2000 K [lit 6] (P. 485) . In explosions of less than 1 kiloton, the minimum is absent and the ball shines with one short pulse.

  •  
  •  
  •  
  •  

Onset time of temperature minimum:

t min = 0.0025 · q 1/2 , sec (q in ct) [lit 4] (P. 80)
t min = 0.06 · q 0.4 · (ρ / ρ¸) , sec ± 35% (q in Mt) [lit 9] (P. 44)

The radius of the ball at the minimum:

R min = 27.4 · q 0.4 , m (q in ct) [lit 4] (P. 81)

At a minimum, the ball shines much weaker than the Sun, approximately like an ordinary fire or incandescent lamp. If you use a too dark filter when shooting, the ball may completely disappear from view. At this time, through the translucent shock wave, one can see the internal structure of the ball several tens of meters in depth.

The second impulse (second phase) is less hot, within 10 thousand degrees, but much longer (hundreds to thousands of times) and the sphere reaches its maximum diameter, therefore this impulse is the main source of light radiation as a damaging factor: 98-99 % of the radiation energy of the explosion is mainly in the visible and infrared spectral range. It is due to the emission of deep heat of the ball after the disappearance of the light-shielding outer layer of NO 2 (see the examples section for details). In both phases, the sphere shines almost like an absolutely black body [lit 4] (S. 50, 81), [lit 1] (S. 26) , which reminds the light of stars .

  •  
  •  
  •  
  •  

In an explosion of any power, a ball of fire with a drop in temperature changes color from blue to bright white, then golden yellow, orange, and cherry red [lit 11] (P. 86) ; this process is similar to the movement of a cooling star from one spectral class to another. The effect on the surrounding area in the second impulse resembles the glow of the Sun [lit. 4] (p. 319) , as if it quickly approached the Earth, simultaneously increasing its temperature by 1.5-2 times, and then, slowly moving away and expanding, went out . The difference in capacity in the speed of this process. With low-power explosions, the heated region manages to go out in seconds, not having time to swim far from the place of detonation. With explosions of super-large powers, the ball has long turned into a swirling cloud and approaches the border of the troposphere, but everything continues to scorching radiation in sunny light yellow tones, and the end of the glow occurs only after a few minutes in the middle of the stratosphere.

The radius of the ball at the time of separation of the shock wave from it:

R neg. = 33.6 · q 0.4 , m (q in ct) [lit 4] (P. 81)

By the time of the second maximum, 20% of the light energy is released. The time of its onset is defined as follows:

t 2max = 0.032 · q 1/2 , sec (q in ct) [lit 4] (P. 81) . With a power of 1 Mt and higher, this time can be slightly less than calculated.
t 2max ≈ 0.9 · q 0.42 · (ρ / ρ¸) 0.42 , s ± 20% (q in Mt) [lit 9] (P. 44)

The end time of light radiation as a damaging factor (effective duration of the glow):

t = 10 · t 2max , sec; by this time 80% of the radiation energy is released [lit. 4] (p. 355) .

The maximum radius of a fireball before turning into a cloud depends on many factors and cannot be accurately predicted, its approximate values ​​are:

R max ≈ 2 · R neg. = 67.2 · q 0.4 , m (q in ct) [lit 4] (P. 82)
R max ≈ 70 · q 0.4 , m (q in ct) [lit. 12] (P. 68)
The composition of the radiation energy of a fireball and its comparison with the light of stars [lit 11] (p. 86), [lit 13] (p. 139)
TemperatureThe ratio of radiation energy to solar [# 1]Ultra-violet raysVisible lightInfrared rays
50 000 K (star R136a1 )5600almost 100%less than 1%less than 1%
40,000 K ( Naos )2300~ 95%five %less than 1%
30,000 K ( Alnitak )730~ 70%thirty %less than 1%
20,000 K ( Bellatrix )143
10,000 K ( Sirius )948%38%14 %
9000 K ( Vega )5.940%40%20 %
8000 K ( Altair )3,732%43%25%
7000 K ( North Star )2.2
6000 K ( Chi Orion )1.1613 %45%42%
5778 K ( Sun )one
5273 K ( Capella )0.77%41%52%
4000 K ( Aldebaran )0.232%28%70%
3000 K ( Proxima Centauri )0,07
2000 K ( Antares )0.014-2%98%
1500 K ( Brown Dwarf )0.005-less than 1%St. 99%
Notes
  1. ↑ With the same angular dimensions of the fireball with the Sun and the absence of absorption of radiation by air

The first lines of this table (20-50 thousand degrees) relate only to the first impulse. The fraction of radiation in visible rays at such temperatures is small, however, the total radiated energy is so great that the light of the first pulse is still much brighter than the sun. The last two lines (1500 and 2000 K) relate to the second impulse. The remaining temperatures are observed in both pulses and in the gap between them.

Shockwave

 
Shock wave reflection and Mach effect
 
Explosion at the Semipalatinsk test site
 
Charlie Explosion 31 kt at an altitude of 1 km ( Operation Tumbler-Snapper )
 

The radius of the place of formation of the shock wave in the air can be recognized by such an empirical formula suitable for explosions from 1 kt to 40 Mt and altitudes up to 30 km [lit. 9] (P. 23) :

R = 47 · q 0.324 · (ρ / ρ¸) −1/2 ± 10%, m (q in Mt)

In a 1 Mt explosion at sea level, this radius is ~ 47 m; at higher altitudes, the shock wave appears farther and later (at an altitude of 2 km at a distance of 52 m, 13 km 100 m, 22 km 200 m, etc.), and space does not appear at all.

The resulting shock wave of an air explosion initially spreads freely in all directions, but when meeting with the ground it exhibits several features:

  • Not far from the epicenter there is the effect of a several-fold increase in pressure (reflection pressure) due to the addition of front energy and velocity head;
  • at long distances, where the air flow near the earth begins to move horizontally, the effect of the superposition of the reflected wave on the incident and the formation of a joint more powerful head shock wave or Mach wave along the surface is affected.

In order for the latter effect to fully manifest itself, the explosion must be carried out at a certain height, approximately equal to the two radii of the fiery sphere. For an explosion of 1 kiloton, it is 225 m, 20 kt 540–600 m, 1 Mt 2000–2250 m [lit 4] (P. 91, 113, 114, 620) [lit 14] (p. 26) . At such a height, the head shock wave of destructive force diverges to the maximum possible distance and a larger area of ​​damage by light radiation and penetrating radiation is achieved compared to a ground explosion due to the absence of darkening of the flash by dust clouds and shielding by buildings and terrain. Such an air explosion by the action of a shock wave at long distances is likened to a ground power of almost two times greater. But at the epicenter, the pressure of the reflected shock wave is limited to about 0.3-0.5 MPa, which is not enough to destroy particularly strong military targets.

Based on this, an air nuclear explosion has a strategic and limited combat mission:

  • strategic - the destruction of cities, industry and the killing of civilians on a maximum area in order to completely disable the opposing side and make it impossible to restore it;
  • tactical - the destruction of lightly armored military equipment, field fortifications and military personnel on the surface in order to neutralize the enemy on the battlefield and create a safe passage in the fortified defense zone ( Totsky military exercises ). It can be used to destroy detected clusters of mobile rocket launchers.

Nuclear Mushroom

A nuclear mushroom of a high air explosion (over 10–20 m / t 1/3 or over 1–2 km for 1 Mt) has a peculiarity: a dust pillar (mushroom leg) may not appear at all, and if it grows, it does not touch the cloud (with a hat). Dust from the surface, going in a column in the air stream does not reach the clouds and does not mix with radioactive products [lit 1] (P. 454) . In the later stages of the development of the fungus, the appearance of a column growing together with a cloud may appear, but this impression is most often explained by the appearance of a cone from the condensate of water vapor.

A high airborne nuclear explosion causes almost no radioactive contamination. The source of infection is atomized explosion products (bomb pairs) and isotopes of air components, and all of them remain in the cloud leaving the site of the explosion. Isotopes have nothing to settle on, they cannot quickly fall to the surface and are spread far and over a large area. And if it is an air explosion of extra-large power (1 Mt or more), then up to 99% of the formed radionuclides are brought by the cloud into the stratosphere [Lit 15] (P. 6) and will not soon sink to the ground. For example, after typical air explosions over Hiroshima and Nagasaki, there was not a single case of radiation sickness from radioactive contamination of the area, all the victims received doses of only penetrating radiation in the explosion zone [lit 4] (P. 44, 592) .

Examples of effects of an atmospheric nuclear explosion at different distances

Altitude Blast

Examples of the explosion of with a power of 3.8 megatons in TNT equivalent at an altitude of 76.8 kilometers based on [lit 4] (P. 55, 56, 502)

The action of a high-altitude nuclear explosion with a capacity of 3.8 Mt at an altitude of 76.8 km
TimeDiameter
fiery
the ball		Diameter
shock
spheres		Effect
1430 mThe formation of an air shock wave [lit. 9] (P. 23)
0.3 sec17.6 km
 
In the first moments, the light intensity of a flash is especially high. In experimental monkeys and rabbits, eye burns (burns of the retina and cornea) were noted at a distance of up to 555 km [lit 4] (P. 559) .
1-2 sA luminescence appears below the flash caused by electron bombardment of air particles. This glow takes the form of a shining dawn, breaks into sheaves and begins to stretch towards the north geomagnetic pole (the effect of aurora borealis).
3.5 s29 km
 
The glow of the flash is much attenuated, the effects of the explosion can be observed with unprotected eyes.
10-15 sec
 
The shock sphere changes color from white to blue and becomes transparent: a luminous explosion cloud (fireball) is visible inside it, rising at an initial speed of 1.6 km / s.
1 minute.
 
The ball of fire is located at an altitude of 145 km, continues to rise at a speed of 1 km / s and expand at a speed of approx. 300 m / s The dawn has gone far beyond the horizon and is observed at a distance of over 3200 km.
2-3 minutes
 
A shock wave with a pressure of 0.00068 MPa came to the surface [1] : perhaps a small destruction of the glazing [lit 16] . A shock sphere with a decrease in energy turns red. Its luminescence is due to the excitation of ionized discharged air from heating in a shock wave. In the lower part of the sphere, where the atmosphere is dense, there is no glow.
6 minutes960 km
 
The shock wave in rarefied air due to small heat losses and a large range of molecules travels much faster than in a dense one, because the shock sphere takes an elongated shape and at this time is much larger in comparison with the same power explosion in the surface atmosphere ( see next paragraph). The last three photos were taken from a distance of 1250 km.
Explosion products reach a maximum height of several hundred kilometers and begin to fall.
St. 1 hourAn hour after the start of the fall at an altitude of approx. 135 km explosion products slow down due to an increase in the density of the surrounding air, disperse over a considerable area (over distances of up to several thousand km), create ionization in layer D and cause radio interference.
TimeDiameter
fiery
the ball		Diameter
shock
spheres		Notes
Notes

Examples of effects of an air nuclear explosion at different distances

The table is compiled on the basis of the article by L. L. Broad, “Review of the Effects of Nuclear Weapons” [lit. 7] (Russian translation [lit. 9] ), monographs “Physics of a Nuclear Explosion” [lit. 1] [lit. 17] [lit. 18] , “Action of nuclear weapons ” [lit 4] [lit 12] , the textbook“ Civil Defense ” [lit 14] and tables of parameters of the shock wave in the sources [lit 6] (P. 183), [lit 19] (S. 191), [lit 20] (p. 16), [lit 21] (p. 398), [lit 22] (p. 72, 73), [lit 3] (p. 156), [lit 23] .

It is assumed that up to 2 kilometers is the distance from the center of an air explosion, examples of effects on the earth's surface, various objects and living things suggest a height of tens to hundreds of meters. And then - the distance from the epicenter of the explosion at the most “favorable” altitude is about 2 km for megaton power [lit. 14] (p. 26) [lit. 4] (pp. 90–92, 114) .

The time in the second column, in the early stages (up to 0.1-0.2 ms), is the moment of arrival of the boundary of the fiery sphere, and later on of the front of the air shock wave and, accordingly, the sound of the explosion. Up to this point, for a distant observer, the picture of an outbreak and a growing nuclear fungus unfolds in silence. The arrival of a shock wave at a safe distance is perceived as a close cannon shot and subsequent rumble lasting several seconds, as well as a noticeable “stuffing” of ears, like on a plane with a decrease [lit 24] (S. 474) [lit 8] (S. 65) .

Generally speaking, an explosion in the air at a low altitude (below 350 m for 1 Mt) is ground-based, but we will consider examples of the effects of such explosions on the earth's surface and objects here, since the corresponding table for a ground-based explosion (see the article Nuclear Explosion ) will show mainly the effects of an explosion when a bomb falls to the ground and a contact explosive device fires.

The effect of an air nuclear explosion with a capacity of 1 MT in TNT equivalent
Conditions in the field: temperature pressure
light mileage
[# one]		Time
[# 2]

Brightness and flash color
[# 3]		Distance
an expression
[# four]

Radiats.
[# 5] Light pulse
[# 6]		CONDITIONS IN A SHOCK WAVENotes [# 7]

Temperature
[# eight]

Run of light
[# 9]		Front pressure
[# ten]
pressure reflection
[# eleven]
Density
[# 12]		Front Speed ​​Time⊕
[# 13] Pressure head Time⇒
[# 14]
Inside
bombs
dark:)
288 K		Colour
corps
bombs
 
A bomb (warhead) approaches a given height. The altimeter gives a signal to the detonation system.
0 c0 mThe formal start of the countdown is at the beginning of the process of thermonuclear reactions (after ~ 10 −4 sec from the start of the system and after ~ 1.5 µs from the moment the trigger explodes), when the bulk of the energy begins to accumulate in the space of the bomb.
1 billion K
10 8 —n⋅10 7 MPa		10 −9 -
10 −6 s		0 mUp to 80% or more of the energy of the reacting substance is transformed and released in the form of invisible soft X-ray and partially hard UV radiation with an energy of up to 80-100 keV (about 1 billion K) [lit 1] (p. 24) , these emissions in turn air are converted into heat and light energy (Transfer of radiation energy [lit 25] (P. 36) ). X-ray radiation forms a heat wave that heats the bomb, goes outside and begins to warm the surrounding air [lit 1] (P. 25) ; at the beginning of the release of heat, the bomb has not yet begun to expand (the rate of emission of radiation is 1000 times higher than the rate of expansion of matter), and reactions continue to occur in it.
~ n⋅10 7 K
up to 10 8 MPa
~ 50 m		~ 0.7⋅10 −7 s
Sphere color		0 mThe time it takes for a thermal wave of a thermonuclear explosion to exit the limits of the bomb, it quickly catches up and absorbs the wave of the first-stage explosion. Further, the density of the substance at this point in space in 0.01 seconds drops to 1% of the density of the surrounding air, and after ~ 5 seconds. with the collapse of the sphere and the invasion of air from the epicenter, it rises to normal; the temperature in 1-1.5 sec with expansion drops to 10 thousand ° C, ~ 5 seconds decreases to ~ 4-5 thousand with the release of light radiation and then decreases with the upward heating region; the pressure after 0.075 ms drops to 1000 MPa, by the time 0.2 ms it again increases to ~ 10 000 MPa, and after 2-3 seconds it drops to 80% of atmospheric pressure and then leveled off for several minutes while the mushroom rises (see below).
2 mbomb couple
~ 10 7 MPa
at the moment 0,001 ms		 The bomb immediately disappears from sight, and a bright luminous sphere of heated air (fireball) appears in its place, masking the expansion of the charge. The growth rate of the sphere in the first meters is close to the speed of light [lit 1] (P. 25) .
7.5⋅10 6 K
1ρ¸
30 m		0.9⋅10 −7 s
~ ⋅10 4K		7.5 mup to 3⋅10 8 m / sIn the interval from 10 −8 to ~ 0.001 s, the isothermal radiation growth of the sphere and the initial phase of its luminescence occur. The expansion of the visible sphere to ~ 10 m is due to the glow of ionized air under x-ray radiation from the bowels of the bomb.
6⋅10 6 K
1ρ¸		1,1⋅10 −7 s
~ ⋅10 4K		10 minternal leap
10 4 —10 5 MPa
~ 4ρ¸
at the moment of 0.01-0.034 ms		2.5⋅10 8 m / sThe reactions are over, there is an expansion of the substance of the bomb. The energy supply from the charge is stopped, and the luminous spheroid further expands through radiation diffusion of the heated air itself. The energy of radiation quanta leaving a thermonuclear charge is such that their free path until air particles capture 10 m or more and at first is comparable to the size of the ball; photons quickly run around the entire sphere, averaging its temperature, and fly away from it several meters at the speed of light, ionizing all new layers of air, hence the same temperature and near-light growth rate. Further from capture to capture, photons lose energy, and their path length is reduced, the growth of the sphere slows down.
5⋅10 6 K
1ρ¸
20 m		1.2⋅10 −7 s
~ ⋅10 4K		12 m2.2⋅10 8 m / sThe reaction products and the remnants of the charge structure - bomb pairs - have not yet had time to move away from the center of the explosion (within half a meter) and move at a speed of several thousand km / s, and in comparison with the initial almost light speed of the heat wave front, they almost stand still. At this distance, the pairs will be at the moment of 0.034 ms, their pressure depends on the design and mass of the charge. The impact of the vapor of a modern relatively light charge of 1 Mt destructively affects the earth's surface only up to distances of ~ 10 m [lit 1] (P. 196)
4⋅10 6 K
1ρ¸		1.4⋅10 −7 s
~ ⋅10 4K		16 m1.9⋅10 8 m / sBomb pairs in the form of clubs, dense clumps and jets of plasma, like a piston, compress air in front of themselves and form a shock wave inside the sphere - an internal jump (~ 1 m from the center), which differs from the usual shock wave in nonadiabatic , almost isothermal properties and at the same pressures several times higher density: air that is compressed by a jump immediately radiates most of the energy into a sphere transparent to radiation.
3⋅10 6 K
1ρ˛
10 m		1.7⋅10 −7 s
~ ⋅10 4K		21 minternal leap
St. 10 GPa
at the moment 0.08 ms		1.7⋅10 8 m / sThe heated volume of air began to expand in all directions from the center of the explosion.
At the first two or three tens of meters, the surrounding objects, before flying onto them, the boundaries of the fireball with a near-light speed practically do not have time to heat up (the light did not reach), and when they are inside the sphere, they are subjected to explosive evaporation under a stream of radiation. In an explosion at a height of up to 30 m, a soil layer up to 10–20 cm thick and several tens of meters in diameter is heated by a heat wave (x-ray radiation) to 10 million K and completely ionized [lit. 1] (P. 29) . Subsequently, this layer begins an explosive expansion (faster than the products of a conventional explosion) and produces a funnel with the ejection of soil (see above for classification according to the height of the explosion).
2⋅10 6 K
1ρ˛
10 млн. МПа
2—10 м		0,001 мc
~⋅10 4 К		34 м13000 МПа

0,6 МПа
1ρ¸		2⋅10 6 м/с

1000 м/с		Облако паров бомбы: радиус 2 м, температура 4 млн. К, давление 10 7 МПа, скорость 1000 км/с. Область горячего воздуха: радиус 34 м, температура 2⋅10 6 K, давление 13 000 МПа (на самой границе 0 МПа), скорость движения воздуха от центра 1 км/с (не путать со скоростью расширения сферы) [лит 26] (С. 120) . Внутренний скачок до 400 ГПа в радиусе 2—5 м. С ростом сферы и падением температуры энергия и плотность потока фотонов снижаются и их пробега (порядка метра) уже не хватает для околосветовых скоростей расширения огневого фронта. 30 м — максимальная высота взрыва 1 Мт, при которой в огненную сферу выбрасывается земля из воронки, выше её воронка образуется только от вдавливания грунта [лит 1] (С. 146) .
100 ГПа
1ρ¸		~0,01 мс
~⋅10 4 К		37 m10 тыс. МПаТепловая волна в неподвижном воздухе замедляется [лит 1] (С. 151). Расширяющийся нагретый воздух внутри сферы наталкивается на неподвижный у её границы и начиная с 36—37 м появляется волна повышения плотности — будущая внешняя воздушная ударная волна ; до этого она не успевала появиться из-за опережающего вовлечения всё новых масс воздуха в тепловую сферу. Внутренний скачок в радиусе ~10 м с давлением до 100 000 МПа [лит 1] (С. 152) .
St. 1млн. K
17 ГПа
1ρ¸
1m		0,034 мс
~⋅10 4 К		40—43 м700 000 К
0,5 м		2,5-5 тыс. МПа

200 MPa
~1,3ρ¸		5⋅10 5 м/с

16 000 м/с		Внутренний скачок и пары бомбы находятся в слое 8—12 м от места взрыва, пик давления до 17 000 МПа на расстоянии 10,5 м, плотность в ~4 ρ 0 , скорость ~100 км/с [лит 7] (С. 159), . Вещество паров бомбы начинает отставать от внутреннего скачка по мере того, как всё больше воздуха в нём вовлекается в движение. Плотные сгустки и струи сохраняют движение со скачком.
 
Условия как в эпицентре взрыва РДС-6с (400 кт на высоте 30 м) [# 15] , при котором образовалась воронка диаметром около 40 м, глубиной 8 м с кривобережным озером и с множеством волновых гребней вокруг (её и сейчас можно видеть [2] ). Правда, сильный удар по поверхности в этом случае в значительной степени обеспечило испарённое вещество стальной башни весом ~25 т [лит 27] (С. 36) . В 15 м от эпицентра или в 5—6 м от основания башни с зарядом располагался железобетонный бункер со стенами толщиной 2 м (Ближний каземат «БК-2») для размещения научной аппаратуры, сверху укрытый курганообразной насыпью земли толщиной 8 м [лит 28] (С. 559), [лит 29] [3] (разрушен?).
900000 K
0,9ρ¸
0,8 м		0,075 мс
~⋅10 4 К		? m3000 МПа

1,5 ρ¸		Основная масса паров бомбы, потеряв давление и отразясь от внутреннего скачка, останавливается и реверсирует обратно к центру, где в это время давление упало ниже ~1000 МПа [лит 1] (С. 152) .
10000 МПа0,087 мс
~⋅10 4 К		до 50 м4000 МПа

6,2—7ρ¸		Формируется наружная ударная волна: у границы сферы появляется сглаженный, но быстро нарастающий пик подъёма давления; пик давления внутреннего скачка ~10 000 МПа, находящийся в радиусе 25 м, напротив, выполаживается и сравнивается с внешним [лит 1] (С. 152) . 50 м — максимальная высота взрыва 1 Мт, при которой в земле образуется вдавленная воронка без выброса грунта (?) [лит 1] (С. 232) , при такой высоте в радиусе 100—150 м от эпицентра грунт прогревается нейтронным и гамма-излучением на глубину ~0,5 м и затем начинает температурное расширение и разлёт [# 16] [лит 1] (С. 211, 213) . Тело человека на таких расстояниях разрушилось бы только от одной проникающей радиации.
до 0,1 мс
~⋅10 4 К		~50 м~0,5—1 млн. К
0.1 m		3-5тыс. MPa

6000 МПа
6,2-7ρ¸		St. 100 км/с

40 км/с		Время и радиус образования внешней ударной волны или внешнего скачка [лит 1] (С. 152), [лит 9] (С. 23) . До этого расстояния при надземном взрыве внутренний скачок и взрывное испарение поверхности земли сильнее воздействуют на защищённые объекты, чем поток возмущённого воздуха. ~0,1—0,2 мс переход от радиационного к ударному расширению, ударный фронт в это время представляет собой ударную волну в плазме: впереди идёт тепловая волна, нагревающая и ионизирующая воздух (граница изотермической сферы), а следом её догоняет скачкообразное повышение давления, температуры и плотности. Ширина фронта ударной волны от начала теплового прогрева до конца фазы сжатия быстро сокращается: при 750 000 К ~2 м, а при 500 000 К всего 40 см. Сейчас и до уровня 300 000 К волна носит название сверхкритической: в ней энергия излучения больше, чем энергия движения частиц и её параметры не подчиняются законам обычных ударных волн [лит 6] (С. 398—420) .
285—300 тыс. К
10 −3 —10 −4 м		? MPa

~10000 МПа
~7ρ¸		80—90 км/с

St. 50 км/с		Критическая температура во фронте ударной волны, при которой давление и плотность излучения примерно равно давлению и плотности вещества; зона прогрева перед фронтом имеет такую же температуру, как и фронт. Далее поток вещества (энергия ударной волны) будет всё больше преобладать над потоком излучения — докритическая ударная волна в плазме; внешний скачок отделяется от фронта излучения — явление гидродинамической сепарации [лит 6] (С. 415) [лит 7] (С. 76, 79) . Плотность вещества в сфере падает, оно как бы выдавливается запертым излучением из изотермической сферы в ударную волну, увеличивая её плотность и ширину.
0,2 мс
ниже 50000 К		50—55 м160 000 К
3⋅10 −5 м		3000 МПа

~10000 МПа
7ρ¸		70 км/с

50 км/с		Рост светящейся сферы далее не может идти за счёт передачи энергии излучением [лит 1] (С. 151) , происходит переход от радиационного к ударному расширению, при котором видимое расширение и свечение огненного шара происходит за счёт сжатия воздуха в ударной волне, а излучение изотерм. сферы окончательно заперто. Ударная волна всё меньше ионизирует воздух впереди себя и из-за ухода слоя ионизации, поглощающего свет перед фронтом, наблюдаемая температура шара быстро поднимается, наступает первая фаза свечения или первый световой импульс, длящийся ~0,1 с [лит 1] (С. 25), [лит 4] (С. 79) . Пары бомбы, сойдясь в центре, создают давление ~10 000 МПа при среднем давлении в сфере 2—3 тыс. МПа [лит 1] (С. 152) , затем они снова разойдутся и распределятся в изотермической сфере.
0,36 мс и далее58—65 м130 000 К2500 МПа

9000 МПа
7,5ρ¸		St. 50 км/с

~45 км/с		С этого момента характер ударной волны перестаёт зависеть от начальных условий ядерного взрыва и приближается к типовому для сильного взрыва в воздухе [лит 1] (С. 152) , то есть дальнейшие параметры волны могли бы наблюдаться при взрыве большой массы обычной взрывчатки . Окончательно сформировавшаяся ударная волна имеет температуру, близкую к ~100 тыс. К [лит 9] (С. 21, 22) , максимально возможное давление её фронта 2500 МПа [лит 18] (С. 33) .
0,5 мс
67 000 К		65 м100 000 К
10 −5 м		1600 МПа

6300 МПа
8,9ρ¸		38420 м/с

34090 м/с		Заодно это так называемая сильная ударная волна вплоть до давления 0,49 МПа, в которой скорость потока воздуха за фронтом больше скорости звука в нём [лит 4] (С. 107) : сверхзвуковой поток сметает с поверхности все сколько-нибудь возвышающиеся предметы. При температуре фронта 100 000 К эффективная (наблюдаемая) температура 67 000 К, а температура зоны прогрева перед волной 25 000 К [лит 6] (С. 415, 472) . В момент 1,4 мс здесь пройдёт внутренний скачок с давлением ~400 МПа.
0,7 мс67 м[лит 4] (С. 35) . Наблюдаемая яркостная температура приближается к температуре ударной волны. Пробег света внутри сферы сокращается до сантиметров [лит 21] (С. 454) и далее снова растёт, так как с расширением и уменьшением энергии падает плотность и концентрация ионов, поглощающих фотоны; изотермия сферы продолжается не столько обменом излучением, сколько равномерным её расширением.
1 мс
80 000 К		90 m90 000 К
10 −5 м		1400 МПа

5400 МПа
8,95ρ¸		35400 м/с

31400 м/с		Время максимума первого светового импульса [лит 9] (С. 44) . При температуре фронта ударной волны ниже 90 000 К волна ионизационного нагрева (20 000 К) прекращает сильное экранирование фронта, наблюдаемая температура ~80 тыс. К [лит 6] (С. 467, 472) . С этого момента яркостная температура недалеко от температуры в ударной волне и снижается вместе с ней. Освещённость земной поверхности в эти мгновения на расстоянии 30 км может быть в 100 раз больше солнечной [лит 6] (С. 475) [# 15] . После быстротечного первого импульса немедленно возникает длительный второй, который и воспринимается человеком, как растущая огненная сфера, но об этом ниже.
400 000 K
150 MPa
0,3ρ¸
0,02 м		1,4 мс
60 000 К		110 м60 000 К
10 −5 м		700 MPa

2900 МПа
9,2ρ¸		25500м/с
1,5 с
22750м/с
2,4 с		При температуре фронта 65 000 К наружный слой ионизации толщиной меньше 1 мм прогрет до 9000 К [лит 6] (С. 466, 671) . Внутренний скачок с давлением ~400 МПа находится в ~70 м (?).
Аналогичная ударная волна в эпицентре взрыва РДС-1 мощностью 22 кт на башне на высоте 30—33 м [# 15] сгенерировала сейсмический сдвиг, разрушивший имитацию тоннелей метро с различными типами крепления на глубинах 10 и 20 м (30 м?), животные в этих тоннелях на глубинах 10, 20 и 30 м погибли [лит 30] (С. 389, 654, 655) .
 
 
На оплавленной поверхности появилось малозаметное тарелкообразное углубление диаметром около 100 м, а в самом центре воронка диаметром ~10 м, глубиной 1-2 м [лит 31] (С. 641) , от здания в 25 м от эпицентра остался мелкий щебень и следы фундамента. Сходные условия были в эпицентре взрыва «Тринити» 21 кт на башне 30 м: образовалась воронка диаметром 80 м и глубиной 2 м, а от башни с зарядом остались торчащие из земли оплавленные железобетонные опоры (см. рис.).
? мc
40 000 К		40 000 К
413 МПа

1850 МПа
10ρ¸		19340 м/с
1,5 с
17410 м/с
2,4 с
 
Условия эпицентра взрыва Redwing Mohawk 360 кт на башне 90 м [# 15] : на коралловой поверхности осталась воронка глубиной 2,5 м и диаметром 400 м. Частица воздуха, увлечённая с этого места волной, вначале скачком нагревается до 40 000 °C, через 0,002 с с подходом ещё не сильно отставшей горячей изотермич. сферы поднимает температуру до 100 тыс.°C, а затем охлаждается: 0,01 с 70 тыс.°C, 0,1 с 23 000 °C, 0,3 с 10 000 °C, 1 с 5500 °C [лит 9] (С. 34) .
3,3 мc
30 000 К		135 m30 000 К
10 −4 м		275 МПа

1350 МПа
10,7ρ¸		15880 м/с
1,5 с
14400 м/с
2,4 с		Максимальная высота воздушного взрыва 1 Мт для образования заметной воронки [лит 4] (С. 43) .
Внутренний скачок, пройдя всю изотермическую сферу, догоняет и сливается с внешним, повышая его плотность и образуя т. н. сильный скачок — единый фронт ударной волны.
0,004 c
20 000 К		20 000 К165 МПа

840 МПа
11,2ρ¸		12170 м/с
1,5 с
11080 м/с
2,4 с		Частица воздуха с этого места скачком нагревается до 20 000 °C, через 0,02 с охлаждается с падением температуры волны до 15 000 °C, но с подходом уже отставшей изотермич. сферы вновь нагревается до 25 000 °C (0,04 с), и охлаждается: 0,1 с 20 000 °C, 0,25 с 10 000 °C, 0,6 с 10 000 °C [лит 9] (С. 34) .
0,006 c
16 000 К
Ахернар		153 m16 000 К
10 −3 м		130 МПа

700 MPa
11,7ρ¸		10780 м/с
1,5 с
9860 м/с
2,4 с
 
Фронт ударной волны искривлён ударами изнутри плотных сгустков паров бомбы: на гладкой и блестящей поверхности шара образуются большие волдыри и яркие пятна (сфера как бы кипит).
200 000 K
50 МПа
0,06ρ˛
0.1 m		0,007 c
13 000 К		190 m13 000 К
10 −3 м		100 МПа
1466 МПа
570 МПа
12,2ρ¸		9500 м/с
1,45 с
8700 м/с
2,4 с		В изотермической сфере диаметром ~150 м пробег излучения ~0,1—0,5 м [лит 6] (С. 241) , на границе сферы порядка миллиметров [лит 6] (С. 474, 480) .
0,009 с
11 000 К		215 m11 000 К
0,01 м		70 MPa
980 МПа
380 МПа
11,8ρ¸		8000 м/с
1,43 с
7320 м/с
2,4 с		Аналогичная воздушная ударная волна РДС-1 на расстоянии 60 м (52 м от эпицентра) [# 15] разрушила оголовки стволов , ведущих в имитации тоннелей метро под эпицентром (см. выше). Каждый оголовок представлял собой мощный железобетонный каземат на фундаменте большой опорной площади для удержания оголовка от вдавливания в ствол; сверху укрыт небольшой грунтовой насыпью. Обломки оголовков обвалились в стволы, последние затем раздавлены сейсмической волной [лит 30] (С. 654) .
0.01 s
10 000 К		230 м10 000 К
0,3 м		57 МПа

300 МПа
11,4ρ¸		7166 м/с
1,41 с
6537 м/с
2,4 с		Частица воздуха, унесённая волной с этого места, скачком нагревается до 10 000 °C, через 0,05 с охлаждается до 7500 °C, в момент 0,15 с нагревается до 9000 °C, и охлаждается аналогично предыдущим [лит 9] (С. 34) .
0,015 c
9500 К		240 м9500 К
0,4 м		50 МПа
644 МПа
250 МПа
11ρ¸		6700 м/с
1,4 с
6140 м/с
2,4 с		В дальнейшем граница изотермической сферы не поспевает за ушедшим с ударной волной воздухом и повторный нагрев частиц больше не наблюдается.
0,02 c
7500 К		275 m7500 К
0.1 m		30 MPa
343 МПа
130 МПа
9,7ρ¸		5200 м/с
1,35 с
4700 м/с
2,4 с
 
Под действием первого светового импульса немассивные предметы испаряются за несколько десятков—сотню метров до прихода границы огн. сферы (« Канатные трюки », см. рис.).
100 000 K
10 MPa
0,02ρ¸
0,5 м		0,028 c
5800 К
The sun		320 м5800 К
1m		21 MPa
220 МПа
85 МПа
9,2ρ¸		4400 м/с
1,3 с
3900 м/с
2,4 с		Неровности на поверхности сферы сглаживаются.
Длина пробега квантов света в ударной волне при 6—8 тыс. К составляет 0,1—1 м [лит 6] (С. 480) , в изотерм. сфере диаметром ~200 м десятки см [лит 21] (С. 450) .
0.03 s
5000 К		330 м5000 К
1m		17 MPa
180 МПа
66 МПа
8,91ρ˛		3928 м/с
1,27 с
3487 м/с
2,4 с
 
Длина пробега видимого света в ударной волне при 5000 К вырастает до порядка 1 м, огненный шар перестаёт излучать как абсолютно чёрное тело и сжатый волной воздух больше не светится, сфера продолжает испускать свет от остаточного нагрева, а ударная волна теперь не в плазме. Но при температурах ниже 5000 К из атмосферных азота и кислорода при сжатии и нагреве образуются молекулы NO 2 , выходящие на первый план в испускании, поглощении света и экранировке внутреннего излучения; полная оптическая толщина слоя диоксида возрастает и внешнее излучение прогрессирующе падает [лит 6] (С. 476, 480, 482, 484) .
~0,03—0,2 с5000—1000 К
  Play media file
Интересный момент: ударная волна вдруг теряет визуальную непрозрачность и через насыщенную окисью азота полупрозрачную ударную сферу, как через затемнённое стекло, частично видна внутренность огненного шара:
0,04 с370 м4000 К
10 MPa
94 МПа
33 МПа
7,7ρ¸		3030 м/с
1,25 с
2634 м/с
2,43 с		видны клубы паров бомбы, яркие остатки плотных сгустков, разбившиеся в лепёшку и как бы прилипшие к поверхности ширящейся ударной сферы и более глубокие нагретые и непрозрачные слои; в целом огненный шар в это время похож на фейерверк .
0,06 с420 м3000 К
2 m		7,56 МПа
65 МПа
23 МПа
7,05ρ¸		2500 м/с
1,23 с
2300 м/с
2,43 с		Свободный пробег света в ударной волне при 3000 К около 2 м [лит 6] (С. 480), [лит 21] (С. 449) .
Радиус разрушения плотин из земли или камня внаброс [лит 18] (С. 68—69) .
85 000 K
3 МПа
0,015ρ¸
1-2 м		0,06—0,08 c
2600 К		435 м
1⋅10 6 Гр		2600 К6,1 МПа

17 MPa
6,67ρ¸		2400 м/с
1,2 с
2041 м/с
2,46 с
 
Температурный минимум излучения огненного шара, окончание 1-й фазы свечения, выделилось 1—2 % энергии светового излучения [лит 9] (С. 44), [лит 4] (С. 80, 81), [лит 6] (С. 484) . В этот момент светимость огненного шара гораздо меньше эффективной температуры Солнца . Диаметр изотермической сферы ~320 м.
2300 К5 МПа
40 MPa
13 МПа
6,4ρ¸		2200 м/с
1,1 с
1850 м/с
2,47 с
 
Неподвижная точка в воздухе испытывает в пределах 1,5 с нагрев до 30 000 °C и падение до 7000 °C, ~5 с удержание на уровне ~6.500 °C и снижение температуры за 10—20 с по мере ухода огненного шара вверх [# 17] .
50 000 К
0,015ρ¸		0,08—0,1 c530 м2000 К4,28 МПа

10 MPa
6,1ρ¸		2020 м/с
1,05 с
1690 м/с
2,48 с		Ударная волна уходит от границы огненного шара, скорость роста его заметно снижается [лит 4] (С. 80, 81) . Новые молекулы NO 2 во фронте больше не появляются, слой диоксида азота переходит из волны в огн. шар и перестаёт экранировать излучение [лит 6] (С. 484) .
50 000 К
—1800 К		0,1 с—1 мин.ниже
2000 К
 
По мере увеличения прозрачности и роста длины пробега света в плазме, интенсивность свечения возрастает и детали как бы снова разгорающейся сферы становятся невидны. Видимая температура опять растёт, наступает 2-я фаза свечения, менее интенсивная, но в 600 раз более длительная. Процесс освобождения излучения напоминает окончание эры рекомбинации и рождение света во Вселенной через несколько сотен тысяч лет после Большого взрыва .
0,15 c580 m
~1⋅10 5 Гр		1450 К2,75 МПа

5,8 МПа
5,4ρ¸		1630 м/с
1 s
1330 м/с
2,5 с		С приходом фронта волны скачкообразный подъём температуры до 1200 °C, затем в течение 1 с нагрев до 15 000 °C и снижение до 5000 °C, ~5 с удержание и снижение T за 10—20 с [# 17] .
0,2 с1150 К
246 дБ		2 МПа

3,7 МПа
5ρ¸		1400 м/с
0,9 с
1100 м/с
2,55 с		Минимальное давление ударной волны 2 МПа для выброса грунта [лит 32] (С. 88) .
0,25 c630 м
4⋅10 4 Гр		1000 К1.5 MPa

~2,3 МПа
4,6ρ¸		1200 м/с
0,9 с
900 m / s
2,6 с		Здесь через 0,25 с будет граница роста изотерм. сферы. Нагрев неподвижной точки: скачком до 1300 °C, через 0,7 с до 4000 °C, 1—4 с ~3000 °C, 7 с 2000 °C, 10 с 1000 °C, 20 с 25 °C [# 17] .
0,4 c800 m
20 000 Гр		787 К1 MPa
5,53 МПа
1.5 MPa
3,94ρ¸		1040 м/с
0,87 с
772 м/с
2,7 с
 
 
Нагрев до 3000 °C [# 17] . В эпицентре при отражённой волне 5 МПа предел прочности подземных сооружений метро. Условия эпицентра взрыва Teapot Bee 8 кт на мачте 152 м [# 15] , когда от мачты остался оплавленный скрюченный обрубок.
920 мМаксимальная высота взрыва (919 м +/-30 %), при которой будет местное выпадение радиоактивных осадков [лит 4] (С. 82)
30 000 K
~1 %ρ¸
3m		0,51 c1000—1100 м
10 000 Гр
~20 000 кДж/м²		650 К0,7 МПа
3.5 MPa
0,86 МПа
3,5ρ¸		888 м/с
0,82 с
630 м/с
2,8 с		Здесь через неск. sec будет граница роста огненого шара [лит 4] (С. 81, 82) [лит 26] (С. 111), [лит 33] (С. 107), [лит 12] (С. 107) . Изотермическая сфера радиусом ~600 м с потерей тепла начинает разрушаться.
Нагрев до 800—850 °C на 5 с [# 17] . Эквивалент эпицентра взрыва Царь-бомбы 58 Мт на высоте 4 км [# 15] , но давление ударной волны у поверхности было несколько меньше из-за пониженной плотности воздуха на такой высоте взрыва.
17 000 K
0,2 МПа
0,01ρ¸
10 m		0,7 c1150 m
~5000 Гр		552 К0,5 МПа
2,2 МПа
0,5 МПа
3,1ρ¸		772 м/с
0,85 с
518 м/с
2,85 с		Граница распространения сильной ударной волны: со снижением давления фронта ниже 0,49 МПа давление скоростного напора становится ниже давления фронта и далее ударная волна носит название «слабой» [лит 4] (С. 107) , здесь также лежит граница резкого понижения плотности воздуха после прохода волны [лит 33] (С. 89) . При падении температуры в огненном шаре ниже 20 000 К вещества паров бомбы соединяются с кислородом и образуют окислы [лит 34] (С. 32) .
0,75 c1200 m552 К0,45 МПа
1,9 МПа
0,42 МПа
3ρ¸		740 м/с
1,12 с
486 м/с
3,6 с		При высоте взрыва 1200 м в летних условиях перед приходом ударной волны нагрев приземного воздуха толщиной от 10 до 1,5 м в эпицентре до 900 °C, в 1 км 650 °C, в 2 км ~400 °C; 3 км 200 °C; 4 км ~100 °C [лит 17] (С. 154).
0,81 c1250 м453 К0,4 МПа
1,64 МПа
0,36 МПа
2,82ρ¸		707 м/с
0,9 с
453 м/с
2,87с		При давлении фронта ниже 0,35—0,4 МПа скорость напора становится ниже скорости звука в волне, уменьшается сопротивление обтекания встречных предметов [лит 20] (С. 35) и в дальнейшем падает толкающая сила скоростного напора. Полное разрушение подземных кабельных линий, водопроводов, газопроводов, канализации, смотровых колодцев (отраж. волна 1,5 МПа) [лит 20] (С. 11), [лит 16] .
0,9 c
8—10 тыс. К
Сириус		1300 м417 К0,35 МПа
1,36 МПа
0,28 МПа
2,7ρ¸		672 м/с
0,92 с
417 м/с
2,9 с
 
Максимум яркости второй фазы свечения сферы, радиус её в это время 875 м; к этому моменту она отдала ~20 % всей световой энергии [лит 9] (С. 44), [лит 4] (С. 81, 351, 355) . С выростом длины пробега света обнажаются всё более глубокие слои нагретой сферы, скопом высвечивающие свою оставшуюся энергию в пространство; то есть сияние исходит изнутри и снаружи одновременно.
Эквивалент эпицентра взрыва РДС-37 1,6 Мт на высоте 1550 м [# 15] , в эпицентре хорошо показали себя убежища типа метро на глубинах от 10 до 50 м, животные в них остались целы [4] .
15 000 К
0,115 МПа		1,13 с1400 м455 К0,3 МПа
1,12 МПа
0,22 МПа
2,5ρ¸		635 м/с
0,96 с
378 м/с
2,9 с		После второго максимума сфера ещё немного подрастает, но яркостная температура её начинает необратимое снижение: шар, переходящий в купол, а затем в облако, в течение ~1 минуты с падением температуры меняет цвет, как показано во втором столбце.
1,500 m445 К0,28 МПа
1,05 МПа
0,2 МПа
2,4ρ¸		625 м/с
1 s
370 м/с
3 s		Давление в сфере снижается до атмосферного . В этом радиусе нагрев точки в воздухе до 200 °C [# 17] .
12 000 K
0,015ρ¸
20 м		1,4 c1600 м
500 Гр		433 К0,26 МПа
0,96 МПа
0,17 МПа
2,3ρ¸		605 м/с
1,1 с
350 м/с
2,8 с		На расстоянии 1,6 км от центра воздушного взрыва 1 Мт человек в бетонном убежище с толщиной перекрытия 73 см получит смертельное лучевое поражение, необходима толщина защиты 120 см бетона или 30 см стали [лит 4] (С. 16, 364) .
0,1 МПа1,6 с1750 м
70 Гр		405 К
200 дБ		0,2 МПа
0,666 МПа
0,11 МПа
2,1ρ¸		555 м/с
1,2 с
287 м/с
2,8 с		Условия по ударной волне близки к условиям в районе эпицентра взрыва в Нагасаки (~21 кт на высоте ~500 м) [# 15] . Эквивалент района эпицентра взрыва в Хиросиме (13—18 кт на высоте 580—600 м) [# 15] для 1 Мт будет при высоте 2250 м; при давлении во фронте 0,1 МПа давление отражённой волны в эпицентре ~0,3 МПа [лит 35] (С. 28) [лит 19] (С. 191) . Если бы здесь был эпицентр, отражённая волна 0,7 МПа разрушила бы отдельно стоящие убежища, рассчитанные на 0,35 МПа (близко к типу А-II или классу 2 0,3 МПа) [лит 36] [лит 14] (С. 114) .
1,8 c
7000 К		1900 м370 К
199 дБ		0,18 МПа
0,57 МПа
0,09 МПа
2ρ¸		537 м/с
1,3 с
268 м/с
2,7 с
 
Огненная сфера достигает почти максимального диаметра 1,9 км и на 3 секунды зависает в километре от поверхности, продолжая расширяться больше вверх и в стороны. Давление внутри становится ниже 1 атм .
(~5000 К)
1—0,85 атм		2 s2000 m
50 Гр
~15 000 кДж/м²		0,16 МПа
0,49 МПа
0.07 MPa
1,9ρ¸		519 м/с
1,7 с
247 м/с
3,2 с
 
Эпицентр . В летних условиях перед приходом ударной волны нагрев приземного воздуха толщиной 9—12 м в эпицентре до 2100 °C, в радиусе 1 км 1000 °C, в 2 км св. 300 °C [лит 1] (С. 180) . В рассматриваемых ниже зимних условиях нагрев воздуха значительно меньше, но взамен складываются наилучшие условия для отражения и распространения ударной волны.
Conditions
в облаке
[# one]		Time
Ярк-ть
и цвет
the clouds		Радиус Радиац. Световой импульсCONDITIONS

Темп-ра
Звук [# 18]		В УДАРНОЙ

Давление Плотность		ВОЛНЕ

Скорость Время→		С этого момента отсчёт расстояния идёт по поверхности земли от точки эпицентра взрыва на высоте 2 км.
2 s0 m
50 Гр
~15 000 кДж/м²		198-207дБ0,16⇒0,49 МПаВ радиусе от 0 до 2000 м — зона регулярного отражения [лит 14] (С. 25) или ближняя зона [лит 37] (С. 29) , в которой волна падает отвесно, отражается и давление у поверхности приближается к давлению отражения. Разрушение убежищ, рассчитанных на 200 кПа (тип А-III или класс 3) (0,5 МПа) [лит 36] [лит 16] . Молниеносная форма лучевой болезни (50 Гр и выше) [лит 16] , 100 % летальность в течение 6—9 суток только от радиации [лит 38] (С. 69) . Электромагнитный импульс имеет напряжённость электрического поля 13 кВ/м [лит 14] (С. 39) .
700 м197-206дБ0,14⇒0,4МПаКогда волна приходит не перпендикулярно, то на высокие наземные сооружения действуют два удара: первый сверху — фронт падающей волны (0,14 МПа), через несколько сотых долей секунды второй — отражённая от земли волна (до 0,4 МПа), идущая под углом вверх [лит 4] (С. 10, 144) . На подземные сооружения будет действовать один удар отражения.
Разрушение ленточных фундаментов жилых зданий 0,4 МПа [лит 19] (С. 11) (не говоря уже о наземной их части). Слабое разрушение отдельно стоящих убежищ, рассчитанных на 0,35 МПа [лит 14] (С. 114), [лит 16] .
1000 m196-205дБ0,12⇒0,35 МПаВероятность гибели человека от первичного действия ударной волны около 50 % [# 19] (0,314—0,38 МПа) [лит 4] (С. 541) (0,32 МПа) [лит 10] (С. 307) , практически у всех порваны барабанные перепонки (0,28-0,31 МПа) [лит 4] (С. 541) .
3 s1,500 m194-204дБ0,1⇒0,3МПа0,3 МПа — расчётное давление ударной волны для проектирования конструкций и защитных устройств подземных сооружений линий глубокого заложения метрополитена [лит 39] . Полное разрушение металлических и ж/б мостов пролётом 30—50 м 0,2—0,3 МПа [лит 16] , [лит 20] (С. 27) , полное разрушение убежищ в подвальных помещениях многоэтажных зданий (0,17—0,3 МПа) [лит 35] (С. 12), [лит 19] (С. 11) , сильное и полное разрушение железнодорожных путей (0,2—0,5 МПа), слабое разрушение смотровых колодцев канализации и водопровода, кабельных подземных линий (0,2—0,4 МПа) [лит 20] (С. 27), [лит 16] .
2000 m191-200дБ0,08⇒0,2МПа
 
Полное разрушение [# 20] бетонных, железобетонных монолитных (малоэтажных) и сейсмостойких зданий (0,2 МПа) [лит 35] (С. 26), [лит 16] . Давление 0,12 МПа и выше — вся городская застройка сливается в сплошные завалы высотой 3—4 м [лит 20] (С. 276), [лит 2] (С. 60) . Полное разрушение встроенных убежищ, рассчитанных на 50 кПа (0,125 МПа). Человек получает баротравму лёгких средней тяжести (0,15—0,2 МПа) [лит 10] (С. 206) .
4,6 c

5-6 тыс. К
The sun		2100 m
20 Гр		365 К
195 дБ		0,11 МПа
0,34 МПа
0.04 MPa
2,1ρ¸		470 м/с
1,75 с
180 м/с
3 s
 
При высоте взрыва 2 км начиная от радиуса 2000 м — зона нерегулярного отражения [лит 14] (С. 25) : ударная волна падает под углом 45 °, фронт отражённой волны догоняет падающую и у поверхности образуется головная ударная волна, идущая параллельно земле — эффект или волна Маха [лит 4] (С. 112) [лит 2] (С. 30) . Указанное в 5-й строчке давление отражения теперь реализуется при ударе волны Маха о перпендикулярную неразрушаемую стенку.
Отражённая от эпицентра ударная волна достигает начавшую подниматься огненную сферу.
(7 500 К)

0,02ρ˛
~100 м		5 с2230 м
~10 Гр		353 К
194 дБ		0,1 МПа
0,275 МПа
0,03 МПа
1,63ρ¸		460 м/с
2 s
174 м/с
2,9 с		Опасные поражения [# 19] человека ударной волной (0,1 МПа и более) [лит 16] [лит 19] (С. 12) . Разрыв лёгких ударной [лит 4] (С. 540) и звуковой волной [лит 40] , 50%-я вероятность разрыва барабанных перепонок (0,1 МПа) [лит 10] (С. 206) . Крайне тяжёлая острая лучевая болезнь , по сочетании травм 100 % летальность в пределах 1—2 недель [лит 38] (С. 67—69), [лит 41] [лит 16] . Некоторые люди внутри зданий при давлении ударной волны 0,1—0,14 МПа могут выжить (наблюдения в Хиросиме) [лит 4] (С. 612) [# 21] . Безопасное нахождение в танке [лит 2] , в укреплённом подвале с усиленным ж/б перекрытием [лит 19] [лит 42] (С. 238) и в большинстве убежищ Г. О. Разрушение грузовых автомобилей [лит 16] . 0,1 МПа — расчётное давление ударной волны для проектирования конструкций и защитных устройств подземных сооружений линий мелкого заложения метрополитена [лит 39] .
(4000 К)
0,9-0,8 атм		2550 м
3 Гр		347 К
193 дБ		0,09 МПа

0,025 МПа		450 m / s
2,15 с
160 м/с
2,95 с
 
Отражённая волна прокатывается по огненной области: шар приплющивается, подминается снизу и ускоряет подъём, причём центральная и более нагретая часть поднимается быстрее, а окраинные и холодные части медленнее; пустая изотермическая полость в сфере схлопывается преимущественно вверх, образуя быстрый восходящий поток над эпицентром — будущую ножку гриба.
Полное разрушение [# 20] железобетонных зданий с большой площадью остекления 0,09-0,1 МПа [лит 16] . На расстояниях свыше 2,5 км (давление <0,1 МПа) в сильный дождь и туман давление ударной волны может упасть на 15—30 %; снегопад почти не влияет на волну [лит 1] (С. 183) .
2800 м
1 Гр
8000кДж/м²		341 К
192 дБ		0,08 МПа
0,21 МПа
0,02 МПа		439 м/с
2,2 с
146 м/с
3,15 с		В мирных условиях и своевременном лечении люди, получившие дозу 1—1,6 Гр имеют неопасное лучевое поражение [лит 16] [лит 19] (С. 67) , но при сопровождающих катастрофу антисанитарии и тяжёлых физических и психологических нагрузках, отсутствии медицинской помощи, питания и нормального отдыха около половины оказавшихся вне укрытий погибают только от радиации и сопутствующих заболеваний [лит 41] (С. 52) , а по сумме повреждений (плюс травмы, ожоги, завалы) в зоне свыше 0,08 МПа гибнут 98 % [лит 43] . Давление менее 0,1 МПа — городские районы с плотной застройкой превращаются в сплошные завалы [лит 20] (С. 28) . Полное разрушение [# 20] деревоземляных ПРУ , рассчитанных на 30 кПа (0,08 МПа). Среднее разрушение [# 22] сейсмостойких зданий (0,08—0,12) МПа [лит 16] . Корабль (пароход) получает сильные повреждения и теряет подвижность (0,08—0,1 МПа) [лит 14] (С. 114) [лит 4] (С. 256) , но остаётся на плаву.
2900 м335 К
191 дБ		0.07 MPa
0,18 МПа
0,015 МПа
1,46ρ¸		430 м/с
2,33 с
160 м/с
3,2 с
 
Сфера перешла в огненный купол, в нём после схлопывания пустой полости раскалённые газы заворачиваются в торообразный вихрь, сохраняющийся до конца подъёма гриба; горячие продукты взрыва локализуются в верхней части купола [лит 17] . Область 0,07 МПа — радиус зоны сильного запыления после взрыва (широкого основания ножки «гриба») [лит 26] (С. 117) .

Обрушение дымовых труб с толщиной ж/б стен 20 см (0,07 МПа) [лит 44] (С. 136, 137) . Полное разрушение [# 20] подвалов без усиления конструкций (0,075 МПа), слабое разрушение встроенных убежищ, рассчитанных на 0,05 МПа (0,075 МПа) [лит 16] .

3200 м329 К
190 дБ		0,06 МПа
0.15 MPa
0.01 MPa
1,4ρ¸		416 м/с
2,5 с
115 м/с
3,3 с
 
 
Купол, переходящий в облако, как пузырь всплывает вверх, увлекая за собой столб из дыма и пыли с поверхности земли: начинает расти характерный взрывной гриб . Столб запылённого воздуха (ножка гриба) не достаёт до облака и весь подъём тянется за ним отдельно, пыль с земли не смешивается с продуктами реакции. Скорость ветра у поверхности к эпицентру ~100 км/ч. Тяжёлые поражения [# 23] человека ударной волной (0,06—1 МПа) [лит 19] (С. 12), [лит 16] . Полное разрушение водонапорных башен (0,06—0,07 МПа) [лит 20] (С. 27), [лит 16] .
3600 м
~0,05 Гр		323 К
188 дБ		0,05 МПа
0,12 МПа
0,008 МПа
1,33ρ¸		404 м/с
2,65 с
99,2 м/с
3,5 с		Неопасная доза радиации [лит 16] [лит 19] . Люди и предметы оставляют «тени» на асфальте [лит 4] . Полное разрушение [# 20] административных многоэтажных каркасных (офисных) зданий (0,05—0,06 МПа), укрытий простейшего типа; сильное [# 22] и полное разрушение массивных промышленных сооружений 0,05—0,1 МПа [лит 35] (С. 26), [лит 19] (С. 11), [лит 20] (С. 27), [лит 16] . Практически вся городская застройка разрушена с образованием местных завалов (один дом — один завал) [лит 20] (С. 246) , отдельные обломки отбрасываются до 1 км [5] . Полное разрушение легковых автомобилей. Полное уничтожение леса (0,05 МПа и более) [лит 2] (С. 60) , район выглядит так, будто там ничто не росло [лит 45] . В зоне с этим радиусом 75 % убежищ сохраняется [лит 14] (С. 44) . Разрушения аналогичны землетрясению 10 бал.
4300 м316 К
186 дБ		0.04 MPa
0,09 МПа
0,0052 МПа
1,26ρ¸		392 м/с
2,8 с
82 м/с
3,65 с		Средние поражения [# 24] человека ударной волной (0,04—0,06 МПа) [лит 16] , [лит 19] (С. 12) . Полное разрушение [# 20] складов, немассивных промышленных зданий 0,04—0,05 МПа; сильное разрушение [# 25] многоэтажных железобетонных зданий с большой площадью остекления 0,04-0,09 МПа и административных зданий 0,04—0,05 МПа [лит 16] .
8—10 сОкончание эффективного времени второй фазы свечения, выделилось ~80 % суммарной энергии светового излучения [лит 4] (С. 355) . Оставшиеся 20 % неопасно высвечиваются до конца первой минуты с непрерывным понижением интенсивности, постепенно теряясь в клубах облака. Дальнейшие по времени разрушительные воздействия связаны с уходящей ударной волной и разгорающимися пожарами, а ядерный гриб атмосферного взрыва, несмотря на грандиозный и устрашающий вид, становится практически безвредным, если не считать опасность пролёта сквозь него на самолёте [лит 44] (С. 242) .
~3500 К10 с
~3000 К		4600 м
4000кДж/м²		313 К
185 дБ		0,035 МПа

0,004 МПа
1,23ρ¸		386 м/с
3,15 с
73 м/с
3,8 с
 
Огненный купол превращается в огненное облако, с подъёмом растущее в объёме; скорость подъёма ~300 км/ч. На расстоянии 5 км от эпицентра высота фронта волны Маха 200 м.
Радиус начала повреждений барабанных перепонок ударной волной (0,035 МПа [лит 4] (С. 541) , 0,034—0,045 МПа [лит 10] (С. 206) ). В радиусе давления 0,035—0,08 МПа 50 % людей гибнут, 40 % получают ранения, 10 % остаются невредимы [лит 43] . В Хиросиме в радиусе давления 0,035 МПа (1,6 км) до 90 % людей (учащиеся) на улице погибли и пропали без вести, а среди находившихся в разных укрытиях выжили 74 %. Автомобиль получает большие вмятины, разбивание стёкол и выбивание дверей, но может остаться на ходу (0,035 МПа) [лит 4] (С. 35, 92, 247, 612) . Разрушение укрытий простейшего типа (0,035—0,05 МПа) [лит 19] (С. 11) .
~5 с—
1 minute.
  Play media file
 
 
 
В случае взрыва во влажной атмосфере за фронтом ударной волны, в области разрежения и охлаждения, появляются конденсационные облака (эффект камеры Вильсона ) [лит 4] (С. 52) в виде расширяющегося купола , кольца , системы колец , полос или просто облаков , окружающих растущий «гриб» и постепенно исчезающих. Эти образования являются позже максимума свечения и практически не ослабляют опасный световой импульс. На 10—15-й секунде они могут полностью закрыть взрыв и образовать туманный купол, который из-за яркой внутренней подсветки сам становится похож на огненный шар гораздо большего масштаба, чем есть на самом деле.
5300 м
3000кДж/м²		310 К
184 дБ		0,03 МПа
0,066 МПа
0,003 МПа
1,21ρ¸		380 м/с
3,3 с
63 м/с
3,9 с		Радиус ожогов третьей-четвёртой степени в зимней одежде (2093 кДж/м² и выше) [лит 16] . При взрыве 0,5 Мт отброс ударной волной 0,03 МПа человека весом 80 кг стоя: 18 м с начальной скоростью 29 км/ч, лёжа: 1,3 м и 11 км/ч [лит 17] (С. 229) . В случае падения головой о твёрдое препятствие со скоростью 25 км/ч и выше 100%-я гибель, телом со скоростью 23 км/ч и выше — порог летальности [лит 10] (С. 287, 288) . Полное разрушение [# 20] многоэтажных кирпичных домов 0,03—0,04 МПа, панельных домов 0,03—0,06 МПа, сильное разрушение [# 25] складов 0,03—0,05 МПа, среднее разрушение [# 22] каркасных административных зданий 0,03—0,04 МПа, слабое разрушение деревоземляных противорадиационных укрытий, рассчитанных на 0,03 МПа (0,03—0,05 МПа) [лит 19] (С. 11), [лит 35] (С. 26), [лит 20] (С. 27), [лит 16] . Разрушения аналогичны землетрясению 8 баллов . Безопасно почти в любом подвале [лит 19] .
15 с6400 м
2000кДж/м²		307 К
182 дБ		0,025 МПа

0,0021 МПа
1,17ρ¸		374 м/с
3,5 с
54 м/с
4 с
 
На огненном облаке появляются тёмные пятна.
Ожоги второй—третьей степени в зимней одежде (1675—2093кДж/м²) [лит 18] (С. 238) , без учёта ожогов пламенем горящей одежды и пожаров вокруг. Люди и предметы оставляют «тени» на вспузыренной окрашенной поверхности (до 1675 кДж/м²) [лит 4] (С. 335) . Слабое разрушение [# 26] сейсмостойких зданий 0,025—0,035 МПа [лит 16] . На первых километрах выживший после взрыва человек будет плохо понимать, что происходит вокруг из-за поражения слуха и сотрясения мозга ударной волной.
7500 м
1500кДж/м²		303 К
180 дБ		0,02 МПа
0,042 МПа
0,0014 МПа
1,14ρ¸		367 м/с
3,7 с
44 м/с
4,2 с		«Гриб» вырос до 5 км (3 км над центром взрыва), скорость подъёма 480 км/час [лит 4] (С. 38) .
Радиус ожогов первой степени в зимней одежде (1465—1675 кДж/м²) [лит 18] (С. 238) . Лёгкие поражения [# 27] человека ударной волной (0,02—0,04 МПа) [лит 16] , [лит 19] (С. 12) . Полное разрушение [# 20] деревянных домов (0,02—0,03 МПа), сильное разрушение [# 25] кирпичных многоэтажных домов (0,02—0,03 МПа), среднее разрушение [# 22] кирпичных складов (0,02—0,03 МПа), многоэтажных железобетонных 0,02—0,04МПа, панельных (0,02—0,03 МПа) домов; слабое разрушение [# 26] административных каркасных зданий (0,02—0,03 МПа), массивных промышленных сооружений (0,02—0,04 МПа), подвалов без усилений несущих конструкций [лит 19] (С. 11), [лит 20] (С. 27) [лит 35] (С. 26), [лит 16] . Воспламенение автомобилей [лит 16] . В радиусе 7,5 км в лесном массиве повалено до 90 % деревьев, район практически непроходим [лит 12] (С. 259) . Разрушения аналогичны землетрясению 6 бал., урагану 12 бал. до 39 м/с.
25 с10 000 m
800кДж/м²		300 К
178 дБ		0,015 МПа

0,0008 МПа
1,1ρ¸		360 m / s
4 с
33 м/с
4,4 с		Граница района многочисленных травм от падения и от летящих обломков и осколков стекла (0,014 МПа и более) [лит 4] (С. 624) . Ожоги третьей—четвёртой степени в летней одежде (св. 630 кДж/м²) [лит 16] , ожоги третьей степени в демисезонной одежде [лит 18] (С. 238) . В радиусе 0,014—0,035 МПа 5 % гибнут, 45 % травмируются, 50 % невредимы [лит 43] . Среднее разрушение [# 22] малоэтажных кирпичных домов 0,015—0,025 МПа [лит 16] [лит 20] (С. 27) . В радиусе 9,5 км повалено около 30 % деревьев, лесной массив проходим только пешеходами [лит 12] (С. 259) .
12 300 м298
176 дБ		0,012 МПа

0,0005 МПа		356 м/с

26 m / s
 
Вся масса облака вращается огненным кольцом. Если взрыв произошёл над морем, то гриб-облако будет висеть в воздухе без пылевого столба. Ударная волна 0,012 МПа может перевернуть дом-прицеп (жилой трейлер) [лит 4] (С. 215) . В радиусе 12 км лесной массив теряет немного деревьев и поломаны ветви, район проходим автотранспортом [лит 4] (С. 171) .
13 300 м
500кДж/м²		У гриба может появиться «юбочка» из конденсата паров воды в потоке тёплого воздуха, веером затягиваемого облаком в холодные верхние слои атмосферы. В дальнейшем этот паровой конус сливается с пылевым столбом и сам становится ножкой гриба.
Радиус ожогов третьей степени открытой кожи (500 кДж/м² и выше), ожоги второй степени в летней и межсезонной одежде (420—630 кДж/м²) [лит 18] (С. 238), [лит 16] .
14 300 м296 К
174 дБ		0.01 MPa
0,02 МПа
0,00034МПа
1,07ρ¸		354 м/с

23 м/с		«Гриб» вырос до 7 км (5 км от центра) [лит 4] (С. 39) ; огненное облако светит всё слабее.
Воспламеняется бумага, тёмный брезент. Зона сплошных пожаров, в районах плотной сгораемой застройки возможны огненный шторм, смерч (Хиросима, « Операция Гоморра »). Слабое разрушение [# 26] панельных зданий 0,01—0,02 МПа [лит 16] . Вывод из строя авиатехники и ракет 0,01—0,03 МПа. Разбиты 100 % оконных стёкол (0,01 МПа и выше) [лит 32] (С. 195) . Разрушения аналогичны землетрясению 4—5 баллов , шторму 9—11 балов V = 21—28,5м/с [лит 16] .
~15 000 м
375кДж/м²		Радиус ожогов второй—третьей степени открытых частей тела и под летней одеждой (375 кДж/м² и выше), первой степени в демисезонной одежде [лит 18] (С. 238), [лит 16] . Зона давления 0,01 МПа — внешняя граница очага поражения по ударной волне для незащищённого человека [лит 14] (С. 44),
17 000 м172 дБ0,008 МПа
0,00022МПа
1,06ρ¸		351 м/с

19 м/с		В радиусе давления 0,007—0,014 МПа 25 % людей травмируются, 75 % невредимы [лит 43] . Среднее разрушение [# 22] деревянных домов 0,008—0,012 МПа. Слабое разрушение [# 26] многоэтажных кирпичных зданий 0,008—0,010 МПа [лит 16] , [лит 20] (С. 27) .
40 с20 000 м
250кДж/м²		170 дБ0,006 МПа
0,00012МПа
1,042ρ¸		349 м/с

14 м/с
 
Скорость роста гриба 400 км/ч [лит 4] (С. 93) . Радиус ожогов первой степени в летней одежде (250 кДж/м² и выше). Слабое разрушение [# 26] деревянных домов 0,006—0,008 МПа [лит 20] (С. 27,) [лит 16] .
21 300 м
200кДж/м²
 
К концу минуты на облаке исчезают последние светящиеся пятна [лит 8] (С. 56) . Радиус ожогов первой степени открытой кожи (200 кДж/м² и выше) [лит 16] — в пляжной одежде выход из строя и возможна гибель. Исписанный лист бумаги выгорает, в то время как чистый лист остаётся цел (210 кДж/м²) [лит 4] (С. 336, 554).
~1800 К1 minute.22 400 м
150кДж/м²		293 К
168 дБ		~0,005 МПа

9⋅10 −5 МПа
1,03ρ¸		347 м/с

12 m / s
 
"Гриб" поднялся до 7 км от центра взрыва. Через минуту с падением температуры газов ниже 1800 К облако окончательно перестаёт излучать свет [лит 4] (С. 35), [лит 6] (С. 477) , и теперь, при сухой погоде может иметь красноватый, рыжеватый или коричневый оттенок из-за содержащихся в нём окислов азота [лит 6] (С. 436), [лит 8] (С. 64), [лит 34] (С. 31) , чем будет выделяться среди других облаков. Если же взрыв состоялся при высокой влажности, то облако будет белым или желтоватым.
Разрушение армированного остекления [лит 16] . Корчевание больших деревьев (вне лесных массивов). Зона отдельных пожаров.
1,5 мин.32 km
60 кДж/м²		291 К
160 дБ		~0,002 МПа

1⋅10 −5 МПа		343 м/с

5 м/с
 
"Гриб" поднялся до 10 км, скорость подъёма ~220 км/час [лит 4] (С. 38) . Выше тропопаузы облако развивается преимущественно в ширину [лит 4] (С. 39) .

Максимальный радиус поражения незащищённой чувствительной электроаппаратуры электромагнитным импульсом [лит 16] . Разбиты почти все обычные и часть армированных стёкол в окнах [лит 16] [лит 19] (С. 11) — может быть фатально морозной зимой плюс возможность порезов летящими осколками. Ближе этого радиуса человек не услышит грохот взрыва из-за вре́менной потери слуха от ударной волны (0,002 МПа и более) [лит 10] (С. 206) , 160 дБ — звук выстрела из ружья калибра 7,7 мм близко от уха [лит 40]

2 minutes.40 km289 К
154 дБ		0,001 МПа

3⋅10 −6 МПа		341 м/с

2,34 м/с
 
Скорость роста гриба ~200 км/ч, скорость воздуха в столбе невысоко от земли 460 км/ч [лит 4] (С. 94) , столб движется уже не столько от начального импульса, сколько от движения ветров к эпицентру и выдавливания воздуха вверх (типа кумулятивного эффекта ). Среднее разрушение обычного и слабое разрушение армированного остекления [лит 16] . Разбиты 1 % всех стёкол или 2 стекла на 10 человек [лит 32] (С. 195) . Звук ударной волны 150 дБ соответствует шуму при взлёте ракеты Сатурн-5 или Н-1 на расстоянии 100 м [лит 40] .
2.5 minutes48 км289 К
143 дБ		0,00028 МПа
 
Возможно выбивание стёкол в окнах [лит 4] (С. 128, 621) 0,02 % от общего числа [лит 32] (С. 196) . Звук 140—150 дБ — шум рядом со взлетающим самолётом, 140 дБ — максимальная громкость на рок -концерте.
4 minutes85 km
40 кДж/м²		289 К
130 дБ		менее 0,0001МПаменее
341 м/с
 
С этого расстояния при хорошей видимости выросший и зависший на 2—3 секунды перед началом подъёма огненный шар похож на большое неестественно яркое белое Солнце у горизонта, а в момент первого максимума (0,001 с) вспышка в 30 раз ярче полуденного светила [лит 4] (С. 34), [лит 12] (С. 25) , может вызвать ожог сетчатки глаз [лит 16] , прилив тепла к лицу [лит 8] (С. 423) . Подошедшая через 4 минуты ударная волна, если её направление совпадает с ветром, может сбить с ног человека, побить стёкла в окнах и поломать непрочные конструкции (как было на испытании РДС-37 [лит 29] ). В общем же случае она теряет оглушающую и разрушающую силу и вырождается в громоподобный звук, слышимый за сотни километров.
«Гриб» поднялся свыше 16 км, скорость подъёма ~140 км/час [лит 4] (С. 38) .
8 minutes165 km288 К-340 м/с
 
Вспышка не видна за горизонтом, зато видно сильное зарево и затем огненное облако. Выросший «гриб» на таком расстоянии на пределе видимости , он прекращает подъём, его высота 18—24 км, из них облако 9 км в высоту и 20—30 км в диаметре [лит 4] (С. 39, 94), [лит 2] (С. 48), [лит 19] (С. 23) , своей широкой частью оно «опирается» на тропопаузу [лит 4] (С. 41) . Ветер к эпицентру утихает, пылевой столб высотой ок. 10 км останавливается и начинает распад и осаждение.
20 minutes.410 km340 м/с
 
 
На таком расстоянии виден только отблеск на небе; звук взрыва не слышен, но пройдёт беззвучная воздушная волна (наподобие волны в океане), уходящая ещё на многие тысячи км [лит 11] (С. 67) . Через 20 минут в облаке прекращается тороидальное вращение [лит 34] (С. 31) . Вес водяного пара, заброшенного в стратосферу, порядка нескольких десятков тысяч тонн [лит 34] (С. 31) . Осевший столб накрывает пылью район протяжённостью в несколько километров [6] . Грибовидное облако наблюдается около часа или более, пока не развеется ветрами и не перемешается с обычной облачностью [лит 4] (С. 40) .
Условия в сфере: темп-ра давление
плотность пробег света
[# one]		Time
[# 2]

Ярк-ть и цвет вспыш- ки
[# 3]		Рассто-
an expression
[# four]

Радиац.
[# five]
Световой импульс
[# 6]		CONDITIONS
Temperature
[# eight]
Run of light
[# 9]
Sound
[# 18]		IN SHOCK
Front pressure
[# ten]
pressure reflection
[# eleven]
Density
[# 12]		WAVE
Front Speed ​​Time⊕
[# 13] Pressure head Time⇒
[# 14]		Notes [# 7]
Notes
  1. ↑ 1 2 3 Conditions inside the fire sphere:
    the temperature of the substance in the central regions at this moment;
    pressure in megapascals: 0.1 MPa ~ 1 atm ;
    density in units of atmospheric density at sea level;
    free path of light quanta inside a sphere.
    The color of the graph is the approximate color of the plasma radiation at that moment;
  2. ↑ 1 2 Time marks the moment of arrival of the shock wave; up to 0.1 ms - the moment of arrival of the border of the fiery sphere;
  3. ↑ 1 2 The brightness temperature of the luminous region visible from the side at this moment. For comparison, the brightness temperature of the Sun is 5578 K.
    The color of the graph is the approximate color of the flash at this moment (color perception may be distorted due to the high brightness).
  4. ↑ 1 2 Distance from the center of the explosion: up to 0.1 ms - distance to the border of the luminous sphere; after - the distance to the front of the shock wave;
  5. ↑ 1 2 The total dose of penetrating radiation at a given distance from the explosion.
  6. ↑ 1 2 Light pulse (kJ / m²) - the amount of light energy at a given distance from the explosion incident on the illuminated surface in the form of electromagnetic radiation in the ultraviolet, visible and infrared regions of the spectrum with an atmospheric transparency of up to 100 km for the entire duration of the fireball glow. In a megaton explosion, 80% of the light energy is released in the first 10 s. For comparison: the energy of solar radiation in 10 seconds is up to 15 kJ / m². In the case of imperfect urban air, the figure of the light pulse must be multiplied by the coefficient of transparency of the atmosphere: with a visibility range of up to 20 km 0.8; up to 10 km 0.66; up to 5 km 0.36; up to 1 km 0.12.
  7. ↑ 1 2 When considering the consequences for people, equipment, and buildings in the notes, only the influence of the factors of the explosion itself under ideal conditions and in a clear cloudless atmosphere is taken into account. Subsequent fires and collapses, emissions of harmful substances and radioactive contamination, as well as all kinds of reflections, overlays, shielding of light and radiation, are mainly not taken into account. Shock wave reflection and the formation of a coherent head wave are taken into account. Objects are, as it were, in a clean field and do not obscure each other. Complicating factors can both increase the consequences and reduce them.
  8. ↑ 1 2 Air temperature at the front of the shock wave in Kelvin at an initial air temperature of 288 K (15 ° C) without taking into account the thermal radiation of the flash; The theoretical heating temperature of oncoming objects and surface air is given separately in the notes.
  9. ↑ 1 2 Free range of light in a shock wave, m.
  10. ↑ 1 2 Excessive air pressure in the front of the shock wave under ideal (so-called winter) propagation conditions; in megapascals (MPa), 1 MPa is approximately equal to 10 atmospheres. It determines the destructive effect of a shock wave.
  11. ↑ 1 2 Pressure of a reflected shock wave - the maximum pressure that occurs when a shock front is reflected from a perpendicular surface: the surface of the earth or water near the epicenter; mountains or perpendicular walls over long distances. The amplification is explained by the addition of the energies of the front and the supporting velocity head. Typically, this pressure is less than indicated due to the irregularity of the wave incidence and the non-ideal surface of the reflecting surface (roughness and softening the impact of the mobility of the obstacle, heating the air with light).
    The maximum pressure of the high-speed air pressure behind the front (MPa) determines the accelerating and rejecting action of the shock wave; head velocity is given in the adjacent graph. At high pressures, the velocity head can have a more destructive effect on ground objects than the shock front.
  12. ↑ 1 2 Air density at the front of the shock wave in units of air density at sea level ρ¸, for example, at 15 ° C ρ¸ = 1.225 kg / m³.
  13. ↑ 1 2 Front speed: up to 0.1 ms - the growth rate of the luminous sphere; after - the velocity of the shock front.
    Time (⊕) - the duration of the positive phase of the shock wave, that is, the duration of the pressure above atmospheric. The subsequent negative phase of the shock wave is much weaker and lasts about 10 s at all distances over 1.35 km from the megaton explosion.
  14. ↑ 1 2 The maximum air velocity beyond the frontier, which determines the effect of the high-speed pressure of a shock wave, such as a hurricane .
    Time (⇒) - the duration of the pressure head or air movement from the center of the explosion, it continues even after the pressure drops below atmospheric.
  15. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Calculated by the formula of similarity of a shock wave and other parameters for various charge powers (B. Hopkinson, 1915):
    R 1 / R 2 = (q 1 / q 2 ) 1/3 ,

    where R 1 and R 2 are the distances at which the same pressure of the shock wave will be observed;
    q 1 and q 2 - power compared charges.
  16. ↑ In the explosion of 1 Mt at an altitude of 50 m above the surface in ordinary soft soil, the following phenomena will be observed:
    • under the epicenter:
    at a depth of 10 m, the displacement of the soil mass is ~ 15 m (which is equivalent to the appearance of a funnel here) at a speed of over 200 m / s and a pressure of ~ 400 MPa;
    at a depth of 20 m, an offset of 10 m at a speed of 100 m / s and a pressure of 200 MPa;
    at a depth of 50 m, a displacement of 7 m at a speed of 40 m / s and a pressure of 50 MPa;
    at a depth of 70 m, a displacement of 5-6 m at a speed of 20 m / s and a pressure of 25 MPa;
    at a depth of 100 m, a displacement of 3 m at a speed of 7-8 m / s and a pressure of 10 MPa is still possible destruction of underground structures, and the size of the displacement does not allow people to survive in them;
    • along the radius from the epicenter at a depth of 10 m (at the depth of a solid foundation pit):
    at a distance of 100 m, a displacement of ~ 4 m at a speed of 40 m / s and a pressure of 50-60 MPa;
    at a distance of 300 m, a displacement of 1 m at a speed of 5 m / s and a pressure of 7-8 MPa;
    at a distance of 400 m, a displacement of 0.7 m at a speed of 2-2.5 m / s and a pressure of 5 MPa — it is possible to build a foundation pit protective structure;
    at a distance of 1000 m, a displacement of 0.15 m with a speed of up to 0.5 m / s and a pressure of ~ 0.5 MPa.
  17. ↑ 1 2 3 4 5 6 Heating a certain fixed point in the air without taking into account convection and expansion of the ball. Heating of solid material objects, such as: the surface of the earth, metal of technology, human skin, can be very different from that indicated to a lesser extent, the deep undisturbed layers may not change their temperature at all. Inside a fiery sphere, the heating of objects is more determined by the temperature of the gases of the sphere than by its thermal radiation and the thermal impulse of the shock wave.
  18. ↑ 1 2 Sound pressure of the shock front in decibels (dB). The sound of the front is a sharp and fast sound beat like a popcorn popping or a salute, but much stronger. Immediately behind the front, the noise level is much less, since it will be the sound of high-speed pressure, destruction and the echo of sound reflections about obstacles.
  19. ↑ 1 2 Dangerous lesions (over 0.1 MPa) - extremely severe and fatal lesions, cerebral hemorrhages, fractures of the thin bones of the orbits and their entry into the sinuses are possible.
    Hereinafter, only the primary direct action of the shock wave front, without taking into account the possibility of indirect damage due to the rejection of a person by high-speed pressure, falling debris, cuts by glass fragments. With an explosion power of more than 10 kt, the secondary trauma from the propelling effect and subsequent fall can significantly exceed the primary action of the shock wave, but it is impossible to accurately predict these consequences.
  20. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 Complete destruction - demolition of the entire building, collapse of most of the supporting structures and floors, the basement may be damaged.
  21. ↑ In Hiroshima, not far from the epicenter, individual buildings that were not completely destroyed and where some people survived had a solid earthquake-resistant construction made of reinforced concrete, relatively small windows and most often no more than 3-4 floors (up to 30 m in height).
  22. ↑ 1 2 3 4 5 6 Medium destruction - destruction of roofs, most of the internal partitions, collapse of attic floors, walls of upper floors, deformation of load-bearing structures.
  23. ↑ Severe lesions (0.06-1 MPa) - severe concussion of the whole organism, brain injuries with a long loss of consciousness, damage to internal organs, severe fractures of the extremities.
  24. ↑ Moderate lesions (0.04-0.06 MPa) - concussion with loss of consciousness, bleeding from ears and nose, speech and hearing impairment, fractures and dislocation of limbs. Eruption of the eardrum is possible.
  25. ↑ 1 2 3 Strong destruction - demolition of the roof, all non-bearing walls, partial destruction of the bearing walls (columns) and ceilings, destruction of the upper floors, large cracks and deformations of the walls, deformation of the floors of the lower floors.
  26. ↑ 1 2 3 4 5 Weak destruction - light partitions break or deform, doors and windows break out, the roof is partially damaged, cracks in the upper floors are possible.
  27. ↑ Light lesions (0.02-0.04 MPa) - mild concussion , ringing in the ears, dizziness, headache, bruises, dislocations.

Literature

  1. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 Physics of a nuclear explosion. In 5 volumes - 3rd, supplemented / Ministry of Defense of the Russian Federation. 12 Central Research Institute. - M .: Publishing house of physical and mathematical literature, 2009. - T. 1. The development of the explosion. - 832 s. - ISBN 978-5-94052-177-8 (T. 1).
  2. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 Protection against weapons of mass destruction. M., Military Publishing, 1989.
  3. ↑ 1 2 Mechanical action of a nuclear explosion. - M .: FIZMALIT , 2002 .-- 384 p. - ISBN 5-9221-0261-3 .
  4. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 Nuclear weapons. Per. English = The Effects of Nuclear Weapons. Revised Edition. - M .: Military Publishing House , 1963 .-- 684 p.
  5. ↑ The action of nuclear weapons. Per. from English - M., Military Publishing House, 1965.
  6. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 Zel'dovich, Ya. B., Raizer, Yu. P. Physics of shock waves and high-temperature hydrodynamic phenomena / Ed. E.B. Kuznetsova .. - M .: Publishing House "Science", 1966. - 688 p.
  7. ↑ 1 2 3 4 Brode HL , Review of nuclear weapons effects // Annual Review of Nuclear Science, 1968, v. 18. - C. 153-202 (Russian translation: The action of a nuclear explosion, M., 1971).
  8. ↑ 1 2 3 4 5 USSR Atomic Project: Documents and Materials: 3 t. / Under the general. ed. L. D. Ryabeva. T. III. Hydrogen bomb 1945-1956. Book 2 / State Atom Corporation. energy. Rosatom; - Ans. comp. G. A. Goncharov. - Sarov: RFNC-VNIIEF; M .: FIZMALIT, 2009 .-- 600 p. ISBN 978-5-9221-1157-7 (T. III; Book 2).
  9. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 Action of a nuclear explosion. Collection of translations. M., "World", 1971.
  10. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 Orlenko L.P. Explosion and shock physics: Textbook for universities. - M .: FIZMALIT, 2006 .-- 304 p. - ISBN 5-9221-0638-4 .
  11. ↑ 1 2 3 Gvozdyov M.M., Yanovkin, V.A. Atomic weapons and anti-atomic defense. - M .: Military Publishing, 1958.- 240 p.
  12. ↑ 1 2 3 4 5 6 The action of nuclear weapons. Per. from English M., Military Publishing House, 1960.
  13. ↑ Ivanov A.I., Rybkin G.I. The damaging effect of a nuclear explosion. - M .: Military Publishing House, 1960 .-- 384 p.
  14. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 Atamanyuk V.G., Shirshev L.G. Akimov N.I. Civil Defense: Textbook for technical colleges / Ed. D.I. Mikhaidova. - M .: Higher. school., 1986. - 207 p.
  15. ↑ Global fallout of products of nuclear explosions as a factor of human exposure / Marey A.N., Barkhudarov R.M., Knizhnikov V.A. Borisov B.K. Petukhova E.V. Novikova N.Ya .; Ed. A.N. Mareya. - M .: Atomizdat, 1980 .-- 188 p.
  16. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 Mirgorodsky V.R. Section III. Protection of print objects in emergency situations: Lecture course // Life Safety / Ed. N. N. Pakhomova .. - M .: Publishing House of MGUP, 2001.
  17. ↑ 1 2 3 4 Physics of a nuclear explosion. - M .: Ministry of Defense of the Russian Federation, TISC, 1997. - T. 1. - ISBN 5-02-015118-1 .
  18. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 Physics of a nuclear explosion. - M .: Ministry of Defense of the Russian Federation, TISC, 1997. - T. 2. - ISBN 5-02-015118-1 .
  19. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 Morozov V.I., Nikonov, B.I., Orlov, G.I., Ganushkin, V.I. Adaptation of the basements of existing buildings under shelters. - M .: Stroyizdat , 1966 .-- 196 p.
  20. ↑ 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 Shelters of civil defense. Designs and calculation / V. A. Kotlyarevsky, V. I. Ganushkin, A. A. Kostin and others; Ed. V.A. Kotlyarevsky. - M .: Stroyizdat , 1989 .-- 605 p. ISBN 5-274-00515-2 .
  21. ↑ 1 2 3 4 Kuznetsov, N. M. Thermodynamic functions and shock adiabats of air at high temperatures. - M .: Publishing house " Engineering ", 1965.
  22. ↑ Yakovlev Yu. S. Explosion Hydrodynamics. - L .: Sudpromgiz , 1961 .-- 313 p.
  23. ↑ Physical Encyclopedia, vol. 5. - M.: Big Russian Encyclopedia, 1998. - P. 208. ISBN 5-85270-101-7 .
  24. ↑ Gubarev V.S. Atomic bomb. Chronicles of great discoveries. - M: Algorithm , 2009 .-- 608 p. ISBN 978-5-9265-0526-6
  25. ↑ Cooper, HF, Ir. A summary of explosion cratering phenomena relevant to meteor impact events // Impact and explosion cratering. New York, 1977 .-- pp. 11–44.
  26. ↑ 1 2 3 Broad, G. Computer calculations of explosions. Underground explosions. M., "World", 1975.
  27. ↑ Sadovsky M.A. Selected Works. Geophysics and explosion physics. - M.: Nauka, 1999 .-- 335 p. ISBN 5-02-003679-X .
  28. ↑ USSR Atomic Project: Documents and Materials: 3 t. / Under the general. ed. L. D. Ryabeva. T. III. Hydrogen bomb 1945-1956. Book 1 / State Atom Corporation. energy Repl. comp. G. A. Goncharov. - Sarov: RFNC-VNIIEF; M .: FIZMALIT, 2008 .-- 736 p. ISBN 978-5-9221-1026-6 (T. III; Book 1).
  29. ↑ 1 2 Nuclear tests of the USSR . - Sarov: FSUE RFNC-VNIIEF, 2000. - T. 1. - ISBN 5-85165-403-1 . Archived December 31, 2012. Archived February 6, 2013.
  30. ↑ 1 2 Atomic project of the USSR: Documents and materials: 3 t. / Under the general. ed. L. D. Ryabeva. T. II. Atomic bomb. 1945-1954. Book 1 / Ministry of the Russian Federation for Atom. energy Repl. comp. G. A. Goncharov. - Sarov: RFNC-VNIIEF, 1999 .-- 719 p. ISBN 5-85165-402-3 (T. II; Book 1).
  31. ↑ USSR Atomic Project: Documents and Materials: 3 t. / Under the general. ed. L. D. Ryabeva. T. II. Atomic bomb. 1945-1954. Book 6 / Federal Atomic Agency of the Russian Federation. energy Repl. comp. G. A. Goncharov. - Sarov: RFNC-VNIIEF, 2006. - 896 p. ISBN 5-85165-402-3 (T. II; Book 6). - M .: FIZMALIT, 2006 .-- 896 p. ISBN 5-9221-0773-9 (T. II; Book 6).
  32. ↑ 1 2 3 4 Gelfand B.E., Silnikov M.V. Explosion safety: textbook / Ed. Sun. Artamonova. - SPb. : Asterion, 2006 .-- 392 p.
  33. ↑ 1 2 Leipunsky O. I. Gamma radiation from an atomic explosion. - M.: Atomizdat, 1959.
  34. ↑ 1 2 3 4 Lavrenchik, V.N. Global fallout of nuclear explosion products. M .: Atomizdat , 1965.
  35. ↑ 1 2 3 4 5 6 Volkov, I.D., Ulanovsky, B. Ya., Usov, N.A., Tsivilev, M.P. Engineering and rescue operations in the center of nuclear damage / E. A. Zhuravlev. - M .: Stroyizdat, 1965 .-- 152 p.
  36. ↑ 1 2 Life safety. Protection of the population and territories in emergency situations: a training manual for employees. higher textbook. institutions. / [Ya.R. Veshnyakov et al.] - M.: Publishing House. Center "Academy", 2007. - S. 133 - 138. - ISBN 978-5-7695-3392-1 .
  37. ↑ Lisogor A. A. Defensive structures of defensive structures and their calculation. (A manual for students on fortification). Ed. Gen. Ing. troops M.I. Maryina. M., 1958.- 67 p.
  38. ↑ 1 2 Kozlov, V.F. Handbook of Radiation Safety. M., 1987.
  39. ↑ 1 2 Building Norms and Rules. Civil engineering engineering measures. SNiP 2.01.51-90.
  40. ↑ 1 2 3 Taylor R. Noise / Ed. M.A. Isakovich. - M .: "World", 1978. - 308 p.
  41. ↑ 1 2 Ivanov, G. Neutron weapon. // Foreign Military Review, 1982, No. 12. - S. 50-54.
  42. ↑ USSR Atomic Project: Documents and Materials: 3 t. / Under the general. ed. L. D. Ryabeva. T. II. Atomic bomb. 1945-1954. Book 7 / Federal Atomic Agency of the Russian Federation. energy Repl. comp. G. A. Goncharov. - Sarov: RFNC-VNIIEF; M .: FIZMALIT, 2007 .-- 696 p. ISBN 978-5-9221-0855-3 (T. II; Book 7).
  43. ↑ 1 2 3 4 Declassified data on effects of nuclear weapons and effective countermeasures against them: Hal Brode's RAND reports available
  44. ↑ 1 2 The action of atomic weapons. Per. from English - M .: Publishing house of foreign countries. lit., 1954.- 439 p.
  45. ↑ Gelfand, B.E., Silnikov, M.V. Barometric effect of explosions. St. Petersburg, Asterion , 2006. ISBN 5-94856-258-1 .

Notes

  1. ↑ Operation HARDTACK High Altitude Tests (1958)
  2. ↑ Semipalatinsk test site, P-1 site today
  3. ↑ Site P-1 before the test RDS-6s
  4. ↑ Test of the thermonuclear bomb (documentary)
  5. ↑ Kurchatov, Test of the Thermonuclear Bomb. Part 3
  6. ↑ Kurchatov. Testing the Thermonuclear Bomb. part 2
Source - https://ru.wikipedia.org/w/index.php?title=Atmospheric_nuclear_explosion&oldid=99084468

More articles:

  • Namib Naukluft
  • A.S. Pushkin Literary Museum in Brodzyany
  • Amboinsky Royal Parrot
  • Mercedes Cup 2012
  • Mozdok (Tambov Oblast)
  • Coat of arms of Torzhok
  • Papuashvili, George Yasonovich
  • Chrysalides
  • Artesian
  • Television Critics' Choice

All articles

Clever Geek | 2019